Mecánica newtoniana

De Wikipedia, la enciclopedia libre

Herramientas
Vector
Producto escalar
Producto vectorial
Producto mixto
Sistema de coordenadas
Derivada
Integral y función primitiva

Principios
Leyes de Newton
Gravedad
Sistema inercial
Ley de conservación

Ramas de la física
Mecánica
Termodinámica
Óptica
Electromagnetismo

La mecánica newtoniana es una formulación específica de la mecánica clásica que estudia el movimiento de partículas y sólidos en un espacio euclídeo tridimensional. Aunque la teoría es generalizable, la formulación básica de la misma se hace en sistemas de referencia inerciales donde las ecuaciones básicas del movimientos se reducen a las Leyes de Newton, en honor a Isaac Newton quien hizo contribuciones fundamentales a esta teoría.

La mecánica es la parte de la física que estudia el movimiento. Se subdivide en:

Estática, que trata sobre las fuerzas en equilibrio mecánico.
Cinemática, que estudia el movimiento sin tener en cuenta las causas que lo producen.
Dinámica, que estudia los movimientos y las causas que los producen.

La mecánica newtoniana es adecuada para describir eventos físicos de la experiencia diaria, es decir, a eventos que suceden a velocidades muchísimo menores que la velocidad de la luz y a escala macroscópica. En el caso de sistemas con velocidades aprociables que la velocidad de la luz debemos acudir a la mecáncia relativista.

[editar] Importancia de la mecánica newtoniana

La mecánica clásica es un modelo físico macroscópico del entorno fisico. Es relativamente fácil de comprender y de representar matemáticamente, comparada con la abstracción y generalidad de las formulaciones lagrangiana o hamiltoniana de la mecáncia clásica.

Y por su puesto, es relativamente más sencilla que una teoría como la mecánica cuántica relativista, que describe adecuadamente incluso fenómenos partículas elementales moviéndose a gran velicidad y entornos microscópicos, que no pueden ser adecuadamente modelizados por la mecánica newtoniana.

La mecánica newtoniana es suficientemente válida para la gran mayoría de los casos prácticos cotidianos en una gran cantidad de sistemas. Esta teoría, por ejemplo, describe con gran exactitud sistemas como cohetes, movimiento de planetas, moléculas orgánicas, trompos, trenes y trayectorias de móviles en general.

La mecánica clásica de Newton es ampliamente compatible con otras teorías clásicas como el electromagnetismo y la termodinámica, también "clásicos" (estas teorías tienen también su equivalente cuántico).

[editar] Descripción de la teoría

[editar] Magnitudes de posición y posiciones

La posición de una partícula con respecto a un punto fijo en el espacio se denota con el vector r, cuya norma, | r | = r, corresponde a la distancia entre el punto fijo y la partícula, y su dirección es la que va desde este punto fijo al lugar en que se ubica la partícula. Si r es una función del tiempo t, denotado por r = f(t), el tiempo t se toma a partir de un tiempo inicial arbitrario:

$\vec{r}=f(t)\,$

Entonces resulta que la velocidad media (también un vector) se denota por:

$\vec{v} = {\Delta\vec{r} \over \Delta t}$ .

La aceleración media, o la cantidad de cambio de la velocidad es:

$\vec{a} = {\Delta\vec{v} \over \Delta t}$ .

La posición indica el lugar del objeto que se está analizando. Si dicho objeto cambia de lugar, la función r describe el nuevo lugar del objeto. Estas cantidades r, v, y a, pueden ser descritas sin usar cálculo diferencial, pero los resultados son solamente aproximados puesto que todas estas funciones y cantidades están definidas de acuerdo al cálculo. Sin embargo, estas aproximaciones darán una más fácil comprensión de las ecuaciones.

Si, por ejemplo, se hiciera un experimento donde se mide el tiempo (t) y la posición del móvil (r) en ese tiempo (t). Se anota primero el tiempo inicial como t₀ que es cuando se inicia el cronómetro del experimento, y se anota el tiempo final simplemente como t o t_final. Si se anota la posición inicial como r₀, entonces se designa la posición final con el símbolo r o r_final. Ahora, habiendo ya definido las magnitudes fundamentales, se puede expresar las cantidades físicas de la siguiente manera.

La velocidad del móvil es denotada por:

$\mathbf{v} = \frac{\mathbf{r} - \mathbf{r_0}}{t-t_0}$

también con la expresión:

$\mathbf{v} = \frac{\Delta\mathbf{r}}{\Delta t}$

La aceleración se denota con

$\mathbf{a} = {\mathbf{v_{final}}-\mathbf{v_{inicial}} \over t_{final}-t_{inicial}} = {\mathbf{v} - \mathbf{v_0} \over t - t_0}$

También con:

$\mathbf{a} = \frac{\Delta \mathbf{v}}{\Delta t}$

[editar] Fuerzas

El principio fundamental de la dinámica (segundo principio de Newton) relaciona la masa y la aceleración de un móvil con una magnitud vectorial, la fuerza. Si se supone que m es la masa de un cuerpo y F el vector resultante de sumar todas las fuerzas aplicadas al mismo (resultante o fuerza neta), entonces

$\mathbf{F} = {m \Delta \mathbf{v} \over \Delta t}$

donde m no es, necesariamente, independiente de t. Por ejemplo, un cohete expulsa gases disminuyendo la masa de combustible y por lo tanto, su masa total, que decrece en función del tiempo. A la cantidad m v se le llama momento lineal o cantidad de movimiento.

Cuando m es independiente de t (como es frecuente), la anterior ecuación deviene:

$\mathbf{F} = {m \times \mathbf{a}}$

La función de F se obtiene de consideraciones sobre la circunstancia particular del objeto. La tercera ley de Newton da una indicación particular sobre F: si un cuerpo A ejerce una fuerza F sobre otro cuerpo B, entonces B ejerce una fuerza (fuerza de reacción) de igual dirección y sentido opuesto sobre A, -F (tercer principio de Newton o principio de acción y reacción).

[editar] Un ejemplo de fuerza.

La fuerza de fricción o rozamiento es el movimiento de un móvil en seno de un fluido, un líquido o un gas, es función de la forma del móvil de la viscosidad del fluido y de la velocidad. Por ejemplo:

$\vec{F}_{fricci\acute{o}n} = -k \vec{v}$

donde k es una constante positiva que depende de la forma del móvil y de la viscosidad del fluido, v es la velocidad de desplazamiento. Si tenemos una relación para F semejante a la anteriormente expuesta, puede sustituirse en la segunda ley de Newton para obtener una ecuación diferencial, llamada ecuación del movimiento. Si el rozamiento es la única fuerza que actúa sobre el objeto, la ecuación de movimiento es:

$- k \vec{v} = m \vec{a}$
$\frac{d \vec{v}}{dt} = \vec{a}$

Con lo que tenemos que:

$m \frac{d \vec{v}}{dt} = - k \vec{v}$

despejando:

$\frac{d \vec{v}}{\vec{v}} = \frac{- k \, dt}{m}$

integrando:

$\int_{\vec{v_0}}^{\vec{v}} {\frac{d \vec{v}}{\vec{v}}} =\int_0^t {\frac{- k \, dt}{m}}$

Lo que puede integrarse para obtener:

$Ln \, \vec{v}- Ln \, \vec{v_0} = \frac{- k \,t}{m}$

Simplificando:

$Ln \left ( \frac{\vec{v}}{\vec{v_0}} \right) = \frac{- k \,t}{m}$

$\frac{\vec{v}}{\vec{v_0}} = e^{\frac{- k \,t}{m}}$

$\vec{v} =\vec{v_0} \; e^{\frac{- k \,t}{m}}$

Donde $\vec{v}_0$ es la velocidad inicial. Esto nos dice que la velocidad del móvil decrece de forma exponencial en función del tiempo, cuando pasa por un fluido viscoso, que lo frena. Esta expresión puede ser nuevamente integrada para obtener $\vec{r}$ .

La inexistencia de fuerzas, al aplicar el segundo principio de Newton, nos lleva a que la aceleración es nula (primer principio de Newton o Principio de inercia)

Fuerzas importantes son la fuerza gravitatoria o la fuerza de Lorentz (en el campo electromagnético).

[editar] Energía

Si una fuerza $\mathbf{F}$ se aplica a un cuerpo que realiza un desplazamiento $\Delta \mathbf{r}$ , el trabajo realizado por la fuerza es una magnitud escalar de valor:

$W = \mathbf{F\,\cdot\,} \Delta \mathbf{r}$

Si se supone que la masa del cuerpo es constante, y $Δ W t o t a l$ es el trabajo total realizado sobre el cuerpo, obtenido al sumar el trabajo realizado por cada una de las fuerzas que actúa sobre el mismo, entonces, aplicando la segunda ley de Newton se puede demostrar que:

Δ W t o t a l = Δ T

en donde T es la llamada energía cinética, también denotada como K. Para una partícula puntual, T se define:

$T = \frac{1}{2} m \mathbf{v}^2$

Para objetos extensos compuestos por muchas partículas, la energía cinética es la suma de las energías cinéticas de las partículas que lo constituyen.

Un tipo particular de fuerzas, conocidas como fuerzas conservativas, puede ser expresado como el gradiente de una función escalar, llamada potencial, V:

$\mathbf{F} = - grad \, V$

Si se suponen todas las fuerzas sobre un cuerpo conservativas, y V es la energía potencial del cuerpo (obtenida por suma de las energías potenciales de cada punto debidas a cada fuerza), entonces

$\mathbf{F} \Delta \mathbf{r} = -V \Delta \mathbf{r} = -\Delta V$

$\Rightarrow - V = \Delta T$

$\Rightarrow \Delta (T + V) = 0$

Este resultado es conocido como la ley de conservación de la energía, indicando que la energía total $E = T + V$ ó $E = K + U$ es constante (no es función del tiempo).

[editar] Otros resultados

La segunda ley de Newton permite obtener otros resultados, a su vez considerados como leyes. Ver por ejemplo momento angular.

[editar] Relaciones con otras teorías

Además de la formulación newtoniana de la mecánica clásica, existen otras dos importantes formulaciones alternativas de la mecánica clásica con mayor grado de formalización: La mecánica Lagrangiana y la mecánica Hamiltoniana.

Si restringimos estas dos formulaciones a estudio del movimiento de sistemas de partículas o sólidos en un espacio euclídeo tridimensional ℝ³ y consideramos sobre él sistemas de coordenadas inerciales, entonces ambas son equivalnetes a las leyes de Newton y sus consecuencias. Sin embargo, tanto la mecánica lagrangiana como la mecánica hamiltoniana, debido a la generalidad de su formulación pueden tratar adecuadamente los sistemas no inerciales sin cambio alguno, además de que en la práctica la resolución de problemas complejos es más sencilla en estas formulaciones más formales.

La mecánica relativista va más allá de la mecánica clásica y trata con objetos moviéndose a velocidades relativamente cercanas a la velocidad de la luz). La mecánica cuántica trata con sistemas de reducidas dimensiones (a escala semejante a la atómica), y la teoría cuántica de campos (ver tb. campo) trata con sistemas que exhiben ambas propiedades.

[editar] Véase también

[editar] Otros conceptos

Obtenido de "http://es.wikipedia.org../../../m/e/c/Mec%C3%A1nica_newtoniana.html"

Categorías: Mecánica clásica | Mecánica newtoniana | Modelos y teorías aproximadas